Фабрикант В. А.

Парадокс С. И. ВавиловаФабрикант В. А. Парадокс С. И. Вавилова // Квант. — 1971. — № 2. — С. 1⁠—⁠3.‍‍

В геометрической оптике часто и плодотворно применяется понятие о пучке параллельных световых лучей, имеющем конечное поперечное сечение. Более того, даже в теории такого волнового явления, как интерференция, во многих случаях допустимо использование этого понятия.

Во многих случаях, но далеко не во всех. В книге «Микроструктура света» известного советского физика С. И. Вавилова разобран весьма поучительный в этом смысле оптический парадокс.

Напомним коротко, как выглядит энергетика интерференционной картины. Интерференция, как мы знаем, есть сложение колебаний. В нашем случае в волнах колеблются значения напряжённостей электрического и магнитного полей. Эти напряжённости в каждой точке пространства в каждый момент времени определяют энергию электромагнитного поля. Электромагнитная волна переносит энергию, и можно ввести понятие о плотности потока энергии. Так мы называем величину, равную количеству энергии поля, протекающему в единицу времени через единицу поверхности.

Каждая волна характеризуется ещё и фазой. Если при сложении двух световых пучков разность их фаз остаётся всё время одной и той же, мы говорим, что мы имеем дело с когерентными пучками.

В интерференционной картине, возникающей в результате сложения двух когерентных пучков, происходит пространственное перераспределение световой энергии. В светлых полосах энергия больше, чем сумма энергий складываемых пучков; в тёмных полосах, наоборот, — меньше. Избыток энергии в светлых полосах как раз компенсируется недостатком её в тёмных. Полная энергия, распределённая по всей интерференционной картине, точно равна сумме энергий двух интерферирующих пучков.

На рисунке 1 показана зависимость плотности потока энергии в интерференционной картине от смещения по экрану, на котором она наблюдается. Картина получена при сложении двух когерентных световых пучков равной энергии. Горизонтальная пунктирная линия изображает сумму плотностей потоков энергий в складываемых пучках. Части кривой, идущие над этой прямой, соответствуют светлым интерференционным полосам, а части кривой, лежащие под пунктирной прямой, — тёмным. Суммарная энергия, распределённая в интерференционной картине, изображается площадью под кривой. Эта площадь точно равна площади под пунктирной прямой. Требования строгого бухгалтера природы — закона сохранения энергии — выполняются неукоснительно.

Перейдём теперь к парадоксу С. И. Вавилова. Представьте два совершенно одинаковых когерентных резко ограниченных световых пучка шириной $a$‍,‍ пересекающихся под малым углом $\alpha$‍.‍ В области $ABCD$‍‍ происходит интерференция (рис. 2).

Для наблюдения интерференционной картины можно установить экран, перпендикулярный плоскости чертежа, проходящий через точки $A$‍‍ и $C$‍.‍ Интерференционная картина будет состоять из прямолинейных чередующихся светлых и тёмных полос, заполняющих экран от точки $A$‍‍ до точки $C$‍‍ (рис. 3).

Распределение плотности потока энергии в интерференционной картине соответствует графику на рисунке 1. Если у обоих пучков одинаковые начальные фазы световых колебаний, то разность фаз световых волн первого и второго пучков в точках, лежащих на прямой $BD$‍,‍ будет равна нулю. Она соответствует, таким образом, середине центральной светлой полосы. В середине соседней, тёмной полосы разность фаз должна быть равна $\pi$‍,‍ иными словами, световые колебания в обоих пучках должны быть в противофазе. Разность фаз $\Delta\phi$‍‍ равна разности хода $\Delta L$‍‍ обеих волн до данного места, делённой на длину волны и умноженной на $2\pi$‍:‍ $$ \Delta\phi=2\pi\dfrac{\Delta L}\lambda.\tag1 $$

Увеличению длины пути, проходимого волной, на $\lambda$‍‍ соответствует запаздывание фазы на $2\pi$‍.‍ Из формулы (1) следует, что в середине ближайшей к центру интерференционной картины тёмной полосы $\Delta L$‍‍ должно быть равно $\dfrac\lambda2$‍.‍

Подсчитаем разность хода в точке $A$‍.‍ Параллельный пучок можно рассматривать как поток плоских волн, перпендикулярных направлению световых лучей.

Проведём через точку $D$‍‍ (рис. 2) одну из волновых поверхностей (поверхностей равной фазы) первого пучка. На этой волновой поверхности лежат точки $D$‍‍ и $A'$‍.‍

Пути, проходимые обоими пучками до точки $D$‍,‍ одинаковы. Для того чтобы попасть в точку $A$‍,‍ волновая поверхность первого пучка, проходившая ранее через точку $D$‍,‍ должна сместиться на отрезок $A'A$‍,‍ а волновая поверхность второго пучка, проходившая ранее также через точку $D$‍,‍ должна сместиться на отрезок $DA$‍.‍ В результате возникает разность хода $$ \Delta L=DA-AA'=a\left(\dfrac1{\sin\alpha}-\dfrac1{\tg\alpha}\right)=\dfrac{2a\sin^2\dfrac\alpha2}{\sin\alpha}.\tag2 $$

Ясно, что такая же разность хода, но с обратным знаком будет в точке $C$‍.‍ Начнём теперь уменьшать угол $\alpha$‍.‍ При достаточно малом $\alpha$‍‍ можно сделать $\Delta L$‍‍ равным $\dfrac\lambda4$‍.‍ Тогда вся область $AC$‍‍ будет заполнена одной светлой интерференционной полосой. Следовательно, всюду энергия будет превышать сумму энергий двух пересекающихся пучков. Никакой компенсации за счёт образования тёмных полос нет, так как они вообще отсутствуют!

Можно получить и, так сказать, негативный результат, заставив пересекаться пучки с начальной разностью фаз, равной $\pi$‍.‍ Тогда область $AC$‍‍ будет заполнена тёмной интерференционной полосой. В первом случае непонятно, откуда берётся дополнительная энергия, во втором — неясно, куда исчезает энергия.

Оба случая явно противоречат закону сохранения энергии. Очевидно, в наших рассуждениях есть какой-то дефект, приводящий к противоречию с одним из основных законов природы. Чтобы понять, в чём здесь дело, запишем формулу (2) для указанного случая, когда $\Delta L=\dfrac\lambda4$‍,‍ и воспользуемся при этом малостью угла $\alpha$‍‍ ($\sin\alpha\approx\alpha$‍‍ для малых $\alpha$‍).‍ Тогда получим $$ \dfrac\lambda4=\dfrac{2a\left(\dfrac\alpha2\right)^2}\alpha=\dfrac{a\alpha}2,\tag3 $$ или $$ \alpha=0{,}5\dfrac\lambda a.\tag{4} $$

Возьмём $a=1$‍‍ см, $\lambda=5\cdot10^{-5}$‍‍ см, тогда $\alpha=2{,}5\cdot10^{-5}$‍‍ радиана. Из (4) мы видим, что неприятности с законом сохранения энергии возникают при угле между пучками порядка отношения длины волны к величине поперечного сечения пучка.

Решение парадокса заключается в том, что при таких малых углах уже нельзя пользоваться понятием идеального параллельного пучка конечного сечения.

При любой попытке реализовать такие пучки мы потерпим неудачу. Ограничение размеров пучка благодаря явлению дифракции с необходимостью приводит к превращению его в расходящийся пучок. Угол расхождения пучка определяется как раз формулой (4). При этом, естественно, угол, под которым пересекаются пучки, можно определить лишь с точностью до величины порядка угла расхождения пересекающихся пучков.

Если бы дифракция ещё не была открыта, мы на основании закона сохранения энергии и формулы (4) должны были бы не только догадаться о её существовании, но и указать на основную закономерность, управляющую величиной дифракционного угла. Это хороший пример того, что закон сохранения в физике всегда может служить надёжной путеводной звездой.

Взяв реальные световые пучки, мы никогда, конечно, не получим противоречия с законом сохранения энергии. В интерференционных опытах данного типа всегда дело будет сводиться к пространственному перераспределению потока энергии.

Есть, однако, интерференционные эксперименты, где возникают ещё более тонкие энергетические парадоксы, но это, как говорится, уже другая история.